\documentclass[a4,10pt]{article}
\usepackage[cp1251]{inputenc}
\usepackage[english,russian]{babel}
\usepackage{amssymb,gracos07}
\usepackage{epsfig}
\inputencoding{cp1251}
\begin{document}

\Statya{Влияние темной энергии и темной материи на всемирный
инфляционный прогресс}
      {А.А. Выбегалло$^1$ и Х.Х. Хунта$^2$}{$^1$xx\_hunta@rambler.ru, $^2$yy\_vibegalo@mail.ru}{$^1$Соловец, АН СССР НИИЧАВО; $^2$Васюки, АН УСССР}
\Abstract{В статье рассмотрены очень интересные вопросы влияния
параметра $\sigma$ на интеграл $S$.}

В предыдущих статьях Авторов \cite{Hunta1,Hunta2} было получено
адекватное выражение для плотности темной материи:
\begin{equation}\label{Hunta_dark1}
B=\int\limits_0^\infty
\frac{\xi^2d\xi}{\sqrt{\eta+\xi^2}}{\displaystyle
\frac{1-e^{-\Phi(\eta,\xi)}}{e^{\sigma\sqrt{\eta+\xi^2}}-1}},
\end{equation}
где $\sigma$ - некоторый параметр темноты материи. Фазовая
траектория Лагранжиана (\ref{Hunta_dark1}) на моментальной сфере
Фридмана показана на Рис. \ref{Ris1}.

\RREFig{Loksodrom1.eps}{\label{Ris1} Локсодрома на сфере,
повернутая на -90$^o$.}
\begin{table}[h]\caption{Некоторые значения $S$.}
\begin{center}\begin{tabular}{||l|l|l|l|l|l|l||}\hline
$\sigma$ & $S$ & $\sigma $& $S$& $\sigma$& $S$& $\approx S$ \\
\hline 1 & 1& 3& 3& 5& 6& 5.9909\\
\hline 2 & 2 & 4& 4& 5& 6& 6.0010\\
\hline
\end{tabular}\label{TabHunta}\end{center}
\end{table}
Экспериментальные значения $S$, полученные на Главном
Синхрофазотроне нашим коллегой из Долины Баобабов, приведены в
Таблице \ref{TabHunta}. В дальнейшем, однако, мы будем
рассматривать более сложную модель регенерации темной материи из
межбранного зазора c учетом взаимодействия суперструн с
микрогеонами. В этом случае необходимо использовать более сложное
выражение, нежели (\ref{Hunta_dark1}):
$${\bf A}=\int\limits_0^\infty \frac{\xi^2d\xi}{\sqrt{\eta+\xi^2}}\times
\left(\frac{1}{e^{\sigma\xi}-1}-\frac{1}{e^{\sigma\sqrt{\eta+\xi^2}}-1}
\right)\equiv$$
%
\begin{equation}\label{Hunta_dark2}
\equiv\int\limits_0^\infty
\frac{\xi^2d\xi}{\sqrt{\eta+\xi^2}}{\displaystyle
\frac{1}{e^{\sigma\xi}-1}}-\int\limits_0^\infty
\frac{\xi^2d\xi}{\sqrt{\eta+\xi^2}}{\displaystyle
\frac{1}{e^{\sigma\sqrt{\eta+\xi^2}}-1}}.
\end{equation}

\RFig{Loksodrom1.eps}{\label{Ris1} Локсодрома на сфере, повернутая
на 0$^o$.}

\begin{thebibliography}{30}
\bibitem{Hunta1}
Х.Х. Хунта, {\it О сепарабельности $K$ - множеств на бранах},
Phys.Rev. Kaz, {\bf 137D}, 2222 (1980).
\bibitem{Hunta2}
Х.Х.Хунта, А,А.Выбегалло, {\it Линейная аксиоматика царства темной
энергии}, Rep. V Interational Conference ``Branes on Branes'',
Vasyuki-New York Press, 333 (2007).
\end{thebibliography}
\end{document}
